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By G. Franceschetti

ISBN-10: 883395417X

ISBN-13: 9788833954172

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Jo ' [2] dove si è distinta la densità di corrente impressa jo da quella j sostenuta dal campo. 9). Nel caso di mezzi conduttori la quantità [3] e. j=ae2 è la densità di potenza dissipata per effetto Joule. Lh. Posto e. e=e2, h. h=h2, la grandezza in parentesi nella [2] diventa Per campi statici i due addendi che ivi compaiono sono rispettivamente identificati come densità di energia elettrostatica e di energiamagnetostatica. Si può dunque supporre che la grandezza scalare l w=-ee2 2 l . +-uh2 2"" [4] funzione del tempo nel caso dinamico, coincida con l'energia del campo elettromagnetico.

8 Relazione tra risposte impulsive e costanti del mezzo Consideriamo, per semplicità, il caso di un mezzo isotropo per il quale la risposta impulsiva, ad esempio elettrica, sia data, in assenza di dispersività spaziale, da +d(r, t)= ~ Ke(r; t, t') e(r, t') dt'. Se il mezzo è stazionario, risulta Ke(r; t; t')-+-Ke(r; t - t'), e, applicando il teorema di Borel, D(r, w) =e(r, w) E(r, w), dove +dr, w)= J Ke(r, t) exp(-jwt) dt. Ragionamenti analoghi valgono nel caso di dispersione spaziale, purché il mezzo sia (spazialmente) omogeneo.

H -ar=-l1oWmIzX -womXIz, [33] Nel dominio della frequenza le equazioni che descrivono, in assenza di sorgenti, l'integrazione tra il campo elettromagnetico e la ferrite magnetizzata sono quindi le seguenti: VX E=-jwl1oH-jwM VX H=jw€o E { jwM=-l1owm iz X H-wo Mx iz. Sostituendo la terza equazione J1=l1oJ1r della ferrite magnetizzata: jl12 111 O 111 =l + nella prima,' si può calcolare la permeabilità [34] ~ Il Wo wm w~ - w' La presenza di perdite può essere tenuta in conto introducendo un termine di attrito nell'equazione (linearizzata) della coppia am .

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Campi elettromagnetici by G. Franceschetti


by Anthony
4.3

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